Ентропія (від грец. Entropia - поворот, перетворення), поняття, вперше введене в термодинаміці для визначення міри незворотного розсіювання енергії. Е. широко застосовується і в інших областях науки: в ...
Нерівноважні процеси, в термодинаміки і статистичної фізики - фізичні процеси, що включають нерівноважні стану. Приклади: процес встановлення рівноваги (термодинамічної або ...
Градієнт (від лат. Gradiens, рід. Падіж gradientis -шагающій), вектор, що показує напрямок найшвидшого зміни деякої величини, значення якої змінюється від однієї точки простору до ...
Гетерогенна система (від грец. Heterogenes - різнорідний), неоднорідна физико-хімічна система, що складається з різних за фізичними властивостями або хімічним складом частин (різних фаз). Одна ...
Онсагера теорема, одна з основних теорем термодинаміки нерівноважних процесів, встановлена в 1931 Л. Онсагера. У термодинамічних системах, в яких є градієнти температури, концентрацій ...
Квадратична форма, форма 2-го ступеня від n змінних x1, x2. xn, т. е. многочлен від цих змінних, кожен член якого містить або квадрат одного з змінних, або твір двох ...
Пригожина теорема, теорема термодинаміки нерівноважних процесів; згідно П. т. стаціонарному стану системи (в умовах, що перешкоджають досягненню рівноважного стану) відповідає ...
Термодинаміка нерівноважних процесів, загальна теорія макроскопічного опису нерівноважних процесів. Вона називається також нерівноважної термодинаміки або термодинаміки незворотних процесів ...
Виробництво ентропії, ентропія. що виникає в фізичній системі за одиницю часу в результаті протікають в ній нерівноважних процесів. П. е. віднесене до одиниці об'єму, називається локальним.
Якщо термодинамічні сили X i (наприклад, градієнти температури, концентрацій компонентів або їх хімічних потенціалів, масової швидкості, а в гетерогенних системах - кінцеві різниці термодинамічних параметрів) створюють в системі зв'язаних їм потоки J i (теплоти, речовини, імпульсу і ін.), то локальне П. е. sв такої нерівноважної системі дорівнює
де m - число діючих термодинамічних сил. Повний П. е. одно інтегралу від s за обсягом системи. Якщо термодинамічні потоки і сили постійні у просторі, то повне П. е. відрізняється від локального лише множником, рівним обсягом системи. Потоки J i пов'язані з зухвалими їх термодинамічними силами X i лінійними співвідношеннями
де L ik - кінетичні коефіцієнти (див. Онсагера теорема). Отже, П. е.
т. е. є квадратичною формою від термодинамічних сил.
П. е. відмінно від нуля і позитивно для необоротних процесів (Критерій незворотності s ¹ 0). У стаціонарному стані П. е. мінімально (Пригожина теорема). Конкретне вираження для входять до П. е. кінетичних коефіцієнтів через потенціали взаємодії частинок визначається методами нерівноважної статистичної термодинаміки.