Щільність іонізації спочатку зростає, а при завершенні пробігу (х R) різко зменшується. Ці зміни пов'язані зі зменшенням швидкості руху частинки. Первісне зростання щільності іонізації г обумовлено тим, що при зменшенні швидкості а-частинки зростає час, яке вона проводить поблизу молекули (атома) середовища. Імовірність іонізації при цьому збільшується. Коли енергія а-частки стає менше енергії, необхідної для іонізації, освіту іонів припиняється. Після того як енергія а-частки стане порівнянною з енергією молекулярно-теплового руху, вона захоплює два електрони в речовині і перетворюється в атом гелію. [2]
Щільність іонізації тканини протонами, які проходять через неї при опроміненні нейтронами, набагато вище, ніж середня щільність іонізації електронами, що проходять через тканину, опромінюється рентгеновимі променями. [3]
Щільність іонізації метеорного сліду достатня для того, щоб відображення метрових хвиль носило характер швидше дзеркального, ніж розсіяного. При сприятливих поєднаннях на правління метеорного сліду і напрямку траси зв'язку потік енергії відбитих хвиль має набагато більшу щільність, ніж потік розсіяних хвиль. Цим і пояснюється підвищений рівень сигналу при метеорному відображенні. [4]
Вплив щільності іонізації на кінцеві результати радіашюнно-хімічних процесів проявляється в тих випадках, коли продукт радіолізу виникає при бімолекулярний реакції між радикалом (іоном) і вихідною речовиною. [5]
Ел - щільності іонізації дірок і електронів; інтеграл береться по їхньому шляху через шар множення. [6]
Так як щільність іонізації атмосфери змінюється з висотою, то електромагнітні хвилі різної довжини відображаються і поглинаються на різних висотах; для кожного іонізованого шару існує критична частота, при якій 80, і, отже, електромагнітне поле при нормальному падінні даними шаром повністю відбивається. [7]
Таким чином, щільність іонізації повинна зростати до кінця пробігу, що і має місце в дійсності. [8]
ЛПЕ заряджених частинок і щільність іонізації в треках визначаються питомою іонізацією - загальним числом пар іонів, утворених в газі на одиницю довжини треку. Сюди відносяться як іони в треках, що виникли під дією первинного випромінювання, так і іони, що утворилися в результаті іонізації б-променями. Найбільш інтенсивна іонізація спостерігається поблизу кінця треку, де швидкість часток низька; потім щільність іонізації різко падає, коли швидкість частинок стає настільки малою, що вони захоплюють електрони і нейтралізуються. [10]
Прийнята в розрахунку величина щільності іонізації. рівна 10 парам іонів на міліметр (по всьому пробігу в 80 мм), випливає з даних гл. [11]
Однак на протязі шляху електрона щільність іонізації сильно варіює, і є дані (Лі, Кетчсайд, 1942), що ефективними для розриву хромосом традесканції є такі ділянки цього шляху, на яких щільність іонізації не набагато менше, ніж щільність іонізації, що викликається протоном. Те, що кількість неповних обмінів і Несполучені ізохроматідних розривів приблизно однаково для рентгенівського проміння і нейтронів, можна розглядати як підтвердження цього висновку. [12]
Це відбувається тому, що щільність іонізації в цих шарах порівняно мала, і гектометрові хвилі при відбитті глибоко проникають в шари. У денний час доби (особливо влітку) просторова хвиля майже повністю поглинається в шарі D і стійкий зв'язок можлива тільки за рахунок поверхневої хвилі на відстані в кілька десятків - сотень кілометрів. У нічний час відображення походить від шару Е з меншим поглинанням і зв'язок може здійснюватися просторової хвилею на відстані в сотні - тисячі кілометрів. [13]
Таким чином, для електромагнітних випромінювань щільність іонізації і, отже, хімічні ефекти зменшуються експоненціально з глибиною занурення в поглинає середу. Для корпускулярного випромінювання точка максимального ефекту лежить не на передній поверхні поглинача, а всередині його. [15]
Сторінки: 1 2 3 4