Рівняння (1.10) показує, що питома ексергія потоку не дорівнює різниці ентальпій потоку 3 даному стані і в стані рівноваги з навколишнім середовищем і. може бути як більше, так і менше її. При i = onst і i = onst збільшення початкової ентропії потоку відповідає зниженню його тиску. [C.24]
Розглянемо зміна ентропії потоків в процесі теплообміну на теплової Т-if-діаграмі (рис. 3). На діаграмі процес охолодження і нагріву відповідає площам, обмеженим кривими нагрівання та охолодження, двома кінцевими координатами і віссю абсцис. [C.43]
У зв'язку з зазначеним збільшенням повного тиску р це значення q (X) виявляється меншим, ніж раніше знайдене. Це означає, що середня швидкість в дозвуковом потоці буде меншою, а в надзвуковому - більшою відповідних величин. отриманих при першому способі усереднення. В обох випадках це означає, що імпульс усередненого в.о. ентропії потоку, пропорційний значенню функції z (X), буде більшим, ніж сумарний імпульс вихідного нерівномірного потоку. [C.272]
Де-Гроот розглянув питання з точки зору приложимости до стійким станам принципу Ле-Шательє, узагальнивши теорему Пригожина на випадок багатьох параметрів. Якщо система характеризується незалежними силами ХХ, ХГ. Х. причому значення сил Хі Х2, X /, підтримуються постійними, то при мінімальному виникненні ентропії потоки з номерами А 4-1, К + 2. зникають. При цьому передбачається справедливість співвідношень Онзагера [2]. [C.16]
Стаціонарне нерівноважний стан можливо лише у відкритої системи. бо воно, як ми бачили, підтримується потоком ентропії (потоком речовини і тепла). Пояснимо суть справи, скориставшись відрами з водою. Наллємо воду у відро і поставимо його на стіл. [C.62]
Порушення автоколебаний може бути обумовлено збуреннями тепловиділення, теплового опору або швидкості горе-нпя. Ці обурення в свою чергу пов'язані з коливаннями тиску. швидкості або ентропії потоку [Раушенбах, 1961]. [C.261]
У значній кількості розглянутих випадків виникнення ентропії. потоки і сили не характеризувалися перерахованими вище ознаками. Однак, і для цих випадків може бути доведена симетричність в феноменологических рівняннях. Перш за все перерахуємо ці випадки. [C.258]
Теплообмінник. Щоб не ускладнювати викладки, приймаємо теплообмінник типу конденсатор-кип'ятильник (рис. 3.22). Температури в ньому 7i, n і Т оіл постійні з кожного боку теплообмінної поверхні. Оскільки температура кожного з потоків не змінюється, то розглядаємо втрати тільки ентропії. З визначення для питомої ентропії ds = = pdT / T, і ентропія потоку dS = M dT / T. Твір Мср = = Q визначає теплову ємність потоку. Оскільки Т = onst, то AiS "= Q (T - Tq) / T. Втрати через незворотності процесів складають [c.228]
Значення Ахпрям (або А5обр) легко знаходиться за допомогою Г, -діаграмми як різниця між дійсним значенням ентропії потоку на виході з апарату при температурі Г [c.63]
Курс фізичної хімії Видання 3 (1975) - [c.734]