Мал. 1. Температурне поле граничного стану рухомого точкового
джерела теплоти на поверхні напівнескінченного тіла
Отже, розподіл температури на поверхні масивного вироби по осі ОХ позаду джерела теплоти не залежить від швидкості його руху.
Для точок, розташованих на поверхні ХОУ (Z = 0) на осіХ (У = 0) попереду джерела (Х> 0) R + Х = 2R = 2Х. рівняння (1) приймає наступний вигляд:
Тому, чим більше швидкість зварювання V. тим швидше убуває температура попереду.
Чим швидше рухається джерело, тим менше теплоти поширюється вперед від джерела. Якщо джерело буде рухатися надзвичайно швидко (V ), то практично вся теплота буде поширюватися тільки позаду нього.
У міру зростання швидкості V і пропорційному збільшенні мощностіqі довжина ізотерм зростає пропорційно потужності, а ширина збільшується мало, прагнучи до певної межі.
На великих швидкостях зварювання ізотерми все більше наближаються до прямих, паралельних осі ОХ. Це означає, що розподіл теплоти йде в напрямку, майже перпендикулярно до осіОХ. тобто по осямОУ іОZ.
Температура в цьому випадку розраховується за схемою потужного швидкого руху точкового джерела теплоти на поверхні напівнескінченного тіла (БТ-ПТ):
де t - час, що відраховується від моменту, коли джерело перетнув плоскостьУОZ. в якій розташована дана точка, з;
Рівняння (3) вирішується тільки для t> 0 іліХ <0,Х = -Vt .