неоднаковість магнітних властивостей тіл з різних напрямків. Причина М. а. полягає в анізотропному характері магнітної взаємодії між атомними носіями магнітного моменту в речовинах. В ізотропних газах, рідинах, полікристалічних твердих тілах М. а. в макромасштабі не проявляється. Навпаки, в монокристалах М. а. призводить до великих спостережуваних ефектів, наприклад до відмінності величини магнітної сприйнятливості парамагнетиків уздовж різних напрямків в кристалі. Особливо велика М. а. в монокристалах феромагнетиків, де вона проявляється в наявності осей легкого намагнічення (Див. Вісь легкого намагнічення), уздовж яких направлені вектори мимовільної намагніченості Js феромагнітних доменів (Див. Домени). Мірою М. а. для даного напрямку в кристалі є робота намагнічення зовнішнього магнітного поля, необхідна для повороту вектора Js з положення уздовж осі найбільш легкого намагнічення в нове положення - уздовж зовнішнього поля. Ця робота при постійній температурі визначає вільну енергію (Див. Вільна енергія) М. а. Faн для даного напряму (див. Феромагнетизм). Залежність Faн від орієнтації Js в кристалі визначається з міркувань симетрії. Наприклад, для кубічних кристалів:
де α1. α2. α3 - напрямні косинуси Js щодо осей кристала [100] (рис.), K1 - перша константа природною кристаллографической М. а. Величина і знак її визначаються атомною структурою речовини, а також залежать від температури, тиску і т.п. Наприклад, в залозі при кімнатній температурі K1Магнітная анізотропія 10 5 ерг / см 3 (10 4 дж / м 3), а в нікелі K1Магнітная анізотропія -10 4 ерг / см 3 (-10 3 дж / м 3). З ростом температури ці величини зменшуються, прагнучи до нуля в Кюрі точці (Див. Кюрі точка). У антиферромагнетиков, зважаючи на наявність у них не менше двох магнітних підграток (J1 і J2), є, по крайней мере, дві константи М. а. Для одноосного антиферомагнітного кристала Fан записується у вигляді
(Z - напрям осі М. а.). Значення констант а і b того ж порядку, що і у феромагнетиків. У антиферромагнетиков спостерігається велика анізотропія магнітної сприйнятливості (Див. Магнітна сприйнятливість) χ; уздовж осі легкого намагнічення χ прагне з пониженням температури до нуля, а в перпендикулярному до осі напрямі (нижче Нееля точки (Див. Нееля точка)) χ не залежить від температури.
Експериментально константи М. а. можуть бути визначені із зіставлення значень енергії М. а. для різних кристалографічних напрямків. Інший метод визначення констант М. а. зводиться до вимірювання моментів обертання, що діють на диски з феромагнітних монокристалів в зовнішньому полі (див. Анізометр магнітний), так як ці моменти пропорційні константам М. а. Нарешті, ці константи можна визначити графічно за площею, обмеженою кривими намагнічування феромагнітних кристалів і віссю намагніченості, бо ця площа також пропорційна константам М. а. Значення констант М. а. можуть бути визначені також з даних по електронного парамагнітного резонансу (Див. Електронний парамагнітний резонанс) (для парамагнетиків), по феромагнітних резонансу (Див. Феромагнітний резонанс) (для феромагнетиків) і по антиферомагнітного резонансу (Див. антиферомагнітного резонанс) (для антиферомагнетиків). Внаслідок магнитострикции (Див. Магнітострикція) в магнетиках поряд з природною кристаллографической М. а. спостерігається також Магнітопружний анізотропія, яка виникає при накладенні на зразок зовнішніх односторонніх напружень. У полікристалах, при наявності в них текстури магнітної (Див. Текстура магнітна) або текстури (Див. Текстура) кристаллографической, також проявляється М. а.
Літ .: Акулов Н. С. Феромагнетизм, М. - Л. 1939; Бозорт Р, Феромагнетизм, переклад з англійської, М. 1956; Вонсовський С. В. та Шур Я. С. Феромагнетизм, М. - Л. 1948; Вонсовський С. В. Магнетизм, М, 1971.
Магнітна анізотропія кубічних монокристалів заліза. Наведено криві намагнічування для трьох головних кристалографічних осей [100], [110] і [111] осередку кристала заліза; J - намагніченість, Н - напруженість поля, що намагнічує.
Велика Радянська Енциклопедія. - М. Радянська енциклопедія 1969-1978