Магнітна проникність в великій мірі залежить від напруженості Н магнітного поля, тому для оцінки здатності матеріалу до намагнічування враховують початкову магнітну проникність μн і максимальну магнітну проникність μmax.
Діамагнетик μ<1 и не зависит от напряжённости внешнего магнитного поля.
Парамагнетики μ> 1 і не залежить від напруженості зовнішнього магнітного поля.
Ферромагнетики μ >> 1 і залежить від напруженості зовнішнього магнітного поля.
Ч
Якщо зразок намагнічувати, безперервно підвищуючи напруженість магнітного поля Н, то магнітна індукція В теж буде безперервно зростати по кривій намагнічування 1, від точки Про до ВS.
Чим більше значення ВS тим вище магнітні властивості мате.
При зменшенні напруженості Н магнітна індукція В також буде зменшуватися, але починаючи з Вм її значення не будуть збігатися зі значеннями початкової кривої намагнічування, і коли напруженість магнітного поля стане рівною нулю, в зразку буде виявлятися залишкова магнітна індукція Вr.
Для розмагнічування треба щоб напруженість магнітного поля змінила свій напрямок на протилежне Н, і напруженість поля, при якій індукція стане рівною нулю, називають коерцитивної силою Нс.
Якщо далі продовжувати намагнічувати в протилежному напрямку, то знову буде спостерігатися індукція насичення -Вs. При зменшенні напруженості магнітного поля до рівного нулю і знову в первісному напрямку + Н індукція буде безперервно збільшуватися до індукції насичення ВS. В результаті утворюється замкнута петля, звана статичної петлею гистерезиса.
При впливі на матеріал змінного струму отримують:
- динамічну магнітну проникність і криву намагнічування (при низьких частотах і малій товщині матеріалу збігаються зі статичної);
- динамічну петлю гістерезису, має трохи більшу площу, тому що крім втрат на гістерезис виникають втрати на вихрові струми.
Магнітні втрати пов'язані з втратами частини енергії магнітного поля, які проявляються в нагріванні матеріалу.
Втрати на гістерезис пов'язані з явищем намагнічування і з незворотнім переміщенням кордонів внутрішніх областей (доменів), які пропорційні площі петлі гістерезису і частоті змінного магнітного поля.
Втрати на вихрові струми викликаються струмами, які індукуються в магнітному матеріалі зовнішнім магнітним полем, які пропорційні квадрату частоти змінного магнітного поля.
Чим більше частота магнітного поля, тим більше втрати, тому на високих частотах застосовують матеріали з високим електричним опором.
Температура Кюріθ - температура, при якій магнітні властивості матеріалу зникають, і він не може бути намагнічений (залізо Fe θ = 768 0 С).
Це обумовлено дезорієнтацією внутрішніх областей (доменів) намагнічування через інтенсивне теплового руху атомів і молекул матеріалу.
Коефіцієнт прямокутності - характеризує ступінь прямоугольности петлі гистерезиса.
У матеріалів для запам'ятовуючих пристроїв в електронних обчислювальних машинах αп = 0,98, а у інших матеріалів значно менше.
Чим більше значення αп. тим більше прямокутна петля гистерезиса.