Густота ЛІНІЙ НАПРУЖЕНОСТІ. ПОТІК ВЕКТОРА НАПРУЖЕНОСТІ - Лекція, розділ Енергетика, КОНСПЕКТ ЛЕКЦІЙ електростатики Силову Лінію Поля (Лінію Напруженості) Можна Провести Через Будь-яку Крапку Про.
Силову лінію поля (лінію напруженості) можна провести через будь-яку точку простору, так що число проведених ліній нічим не обмежена. Лінія напруженості в цьому випадку дає лише напрямок напруженості і не характеризує її величину. Однак можна ввести умову, що зв'язує величину напруженості з числом проведених силових ліній. Тоді в місцях, де напруженість більше, лінії напруженості будуть гущі.
Електростатичне поле розіб'ємо на малі області. У кожній такій області проведемо майданчик, перпендикулярну до ліній напруженості. Через площадку проведемо таке число ліній напруженості, щоб число ліній, що припадають на одиницю поверхні, дорівнювало напруженості в області майданчики, тобто будемо вимагати, щоб виконувалася умова:.
При виконанні цієї умови величина напруженості виявляється пов'язаної з густотою силових ліній. Загальна кількість ліній, які пронизують поверхню, дорівнює потоку вектора через цю поверхню:;
де, - одиничний вектор зовнішньої нормалі до поверхні. Для нескінченно малої площадки dS потік вектора напруженості дорівнює де. Потік через площадку кінцевих розмірів дорівнює інтегралу.
Всі теми даного розділу:
ЕЛЕКТРИЧНИЙ ЗАРЯД
Електричне, або електростатичне взаємодія - це один з фундаментальних видів взаємодії, що розглядаються у фізиці. Електричні сили діють, наприклад, між електронами і протон
ЗАКОН КУЛОНА
Основний закон взаємодії електричних зарядів був знайдений Шарлем Кулоном в 1785 р експериментально. Кулон встановив, що сила взаємодії
ЕЛЕКТРИЧНЕ ПОЛЕ. НАПРУЖЕНІСТЬ ЕЛЕКТРОСТАТИЧНОГО ПОЛЯ
Простір, в якому знаходиться електричний заряд, володіє певними фізичними властивостями. На будь-який інший заряд, внесений в цей простір, діють електростатичні сі
ПРИНЦИП СУПЕРПОЗИЦІЇ ЕЛЕКТРИЧНИХ ПОЛІВ
Основне завдання електростатики полягає в тому, щоб по заданому розподілу в просторі і величиною джерел поля - електричних зарядів, знайти величину і напрямок вектора напружено
Теореми Гауса В ІНТЕГРАЛЬНОЇ ФОРМІ ТА ЇЇ ЗАСТОСУВАННЯ ДО РОЗРАХУНКУ ЕЛЕКТРИЧНИХ ПОЛІВ
Якщо відоме розташування зарядів, то електричне поле зарядів можна знайти за принципом суперпозиції. Однак п
ЗВ'ЯЗОК між напругою і ПОТЕНЦИАЛОМ
Електричне поле можна описувати або за допомогою векторної величини (силова характеристика), або за допомогою ск
Рівняння Пуассона і Лапласа ДЛЯ ПОТЕНЦІАЛУ
По теоремі Гаусса. Підставами вираз, що зв'язує напруженість і потенціал
еквіпотенціальною поверхнею
Уявна поверхню, всі точки якої мають однаковий потенціал, називається еквіпотенційної поверхнею. Рівняння еквіпотенційної поверхні.
Діелектриків в електричному полі
1.2.1.ПОЛЯРНИЕ і неполярних МОЛЕКУЛИ Якщо діелектрик внести в електричне поле, то і поле, і діелектрик зазнають змін. У складі атомів і молек
ДИПОЛЬ У ЗОВНІШНЬОМУ електричному полі
Якщо диполь помістити в однорідне електричне поле, то на заряди диполя і
Граничні умови ДЛЯ ВЕКТОРІВ НАПРУЖЕНОСТІ ЕЛЕКТРИЧНОГО ПОЛЯ І ЕЛЕКТРИЧНОГО СМЕЩЕНИЯ
Можна показати, що лінії зсуву при переході через кордон діелектриків не зазнають розриву. помістимо в
СИЛИ, ЩО ДІЮТЬ НА ЗАРЯД У діелектриків
Якщо в електричне поле у вакуумі внести заряджене тіло таких розмірів, що зовнішнє поле в межах тіла можна вважати однорідним, тобто тіло розглядається як точковий заряд, то на тіло буде де
ПРОВІДНИК У ЗОВНІШНЬОМУ електричному полі. електростатичний захист
Якщо незаряджений провідник внести в зовнішнє електростатичне поле, то під впливом електричних сил вільні електрони будуть переміщатися в ньому в напрямку, протилежному напрямку напр
електроємність провідників
Розглянемо провідник, що знаходиться в однорідному середовищі далеко від інших провідників. Такий провідник називається відокремленим. При повідомленні цьому провіднику електрики, відбувається перерозподіл е
електроємність КОНДЕНСАТОРІВ
Розглянемо провідник. поблизу якого є інші провідники. Цей провідник вже не можна вважати відокремленим,
З'ЄДНАННЯ КОНДЕНСАТОРІВ
1. Паралельне з'єднання. Розглянемо батарею конденсаторів, з'єднаних однойменними обкладинками (ріс.1.3.6).
ЕНЕРГІЯ заряджених ПРОВІДНИКА
Будемо вважати середу, в якій знаходяться електричні заряди і заряджені тіла, однорідної і ізотропного, що не володіє сегнетоелектричними властивостями. Заряджаючи деякий провідник, необх
ЕНЕРГІЯ поляризованого діелектрика. ОБ'ЄМНА Щільність ЕНЕРГІЇ ЕЛЕКТРИЧНОГО ПОЛЯ В діелектриків
Розглянемо однорідний ізотропний діелектрик, що знаходиться в зовнішньому електричному полі. Процес поляризації пов'язаний з роботою по деформації електронних орбіт в атомах і молекулах і по повороту осей
ЕНЕРГІЯ СИСТЕМИ ЗАРЯДЖЕНИХ провідників
Розглянемо систему з двох провідників в вакуумі. Один провідник створює поле. інший
ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ ЕНЕРГІЇ ДЛЯ ЕЛЕКТРИЧНОГО ПОЛЯ В НЕСЕГНЕТОЕЛЕКТРІЧЕСКОЙ СЕРЕДОВИЩІ
Енергія електричного поля, створюваного будь-якою системою заряджених тіл (провідників, діелектриків), зрад