Мала щільність - середовище
Мала щільність середовища обумовлює дуже високу швидкість дифузії зарядів через велику різницю щільності частинок Б розряді і вакуумі. Швидка дифузія частинок, висока електрична міцність вакууму дозволяють ефективно гасити дугу в вакуумному вимикачі. [1]
У межі малої щільності середовища формула АБ повинна перейти в таку Бете-Гайтлера. Але результати відрізнялися приблизно в два рази. АБ, звичайно, вірив в справедливість формули Бете-Гайтлера. Він дотепно модифікував свій результат, так що в межі малої щільності виходив Бете-Гайтлер. Однак причина розбіжності була незрозуміла. [2]
Невелика дійсна швидкість вильоту частинок, швидко зменшується в топці, а також відносно мала щільність середовища в топці обумовлюють грубе розпорошення, створюване струминними (брандспойтнимі) механічними форсунками. [4]
Кінетична температура як міра швидкості частинок газу відповідно до співвідношення Больцмана Е 3/2 k Т може бути дуже значна, але через малу щільності середовища нагрів літального апарату визначається не цією температурою, а балансом між теплом поглинається і випускається випромінювання. [5]
В еволюції великих таксонів адаптація до лімітуючим факторам нерідко визначала найбільш фундаментальні перебудови морфології і фізіології. Так, вихід хребетних тварин на сушу був неможливий без подолання двох принципових факторів, що лімітують: малої щільності середовища і низькою її вологості. У водному середовищі, щільність якої порівнянна з щільністю тіла тварин, організми виявлялися в польоті, в воді, і локомоторная система функціонувала лише для додання тілу поступального руху. У повітряному середовищі такий принцип локомоции виявився непридатним: завдяки малу щільність повітря наземні тварини притиснуті до субстрату вагою власного тіла. [6]
Розглянуті приклади є граничними випадками наступних реальних. Хвиля, що падає на межу поділу двох середовищ, частково відіб'ється, а частково пройде в другу середу. Відбита хвиля, як і в граничному випадку відсутності другого середовища (нескінченно малої щільності середовища / /), також не змінює фази. Відмінність від розглянутого вище граничного випадку буде полягати лише в тому, що амплітуда відбитої хвилі буде менше: частина енергії падаючої хвилі в цьому випадку витрачається на збудження хвиль у другій середовищі. [7]
Вимушене рух газових домішок породжує новий, більш складний вид руху всієї парогазової суміші в об'ємі конденсатора. Дослідження показують, що чим більше швидкість руху газу при даному постійному тиску, тим швидше протікає процес конденсації пари в твердий стан. Це відбувається тому, що відбиті від поверхні сублимационного льоду молекули газу, які стають активними центрами конденсації, повідомляють потоку риси хаотичності, створюють компоненти швидкості, нормальні до напрямку основного потоку, і при вимушеному русі виникає сильне обурення всієї парогазової суміші, що нагадує турбулентний плин, хоча значення критерію Рейнольдса тут відносно малі через малої щільності середовища. У той же час при конденсації чистого пара не спостерігається ніяких ознак збуреної течії пара, незважаючи на порівняно великі швидкості направленого потоку пара. Наявність такого роду течії в обсязі конденсатора ілюструється рентгенівськими знімками розподілу сублимационного льоду в циліндричних трубах. [8]
Деякі з них вже досить давно були помічені геофізики і астрофізики і отримали своє якісне пояснення. Атмосфери зірок або планет у верхній їх частині характеризуються тим, що температура в них з висотою змінюється дуже мало, умови близькі до изотермии або навіть точно изотермичности, в той час як щільність різко падає з висотою. Турбулентність і конвекція, а часто і радіація грають малу роль в процесі перенесення тепла, і головне значення набуває молекулярна теплопровідність. Зважаючи на малу щільності середовища цей процес стає досить ефективним у визначенні температурного режиму зовнішніх частин атмосфер планет або зірок. Якщо газовий склад атмосфери з висотою не змінюється, тобто середня молекулярна вага залишається постійним, то щільність з висотою падає експоненціально. Якщо молекулярна маса з висотою падає, як це має місце у верхніх атмосферах планет земної групи, то щільність падає повільніше. Однак коефіцієнт температуропровідності Л Х / СРР гДе р - щільність, сильно зростає з висотою. [9]
У газових лазерах виключена можливість руйнування речовини лазерним випромінюванням. У них порівняно легко можна відвести теплоту шляхом видалення гарячого газу із зони збудження. Висока оптична однорідність середовища забезпечує високу монохроматичность і спрямованість випромінювання газового лазера. У той же час через малої щільності середовища неможливо отримати високу питому потужність випромінювання. [10]
Розглянуті приклади є граничними випадками наступних реальних. Розповсюджується від джерела в середовищі / пружна хвиля приходить на кордон розділу цієї і менш щільного середовища II. Хвиля, що падає на межу поділу двох середовищ, частково відіб'ється, а частково пройде в другу середу. Відбита хвиля, як і в граничному випадку відсутності другого середовища (нескінченно малої щільності середовища / /), також не змінює фази. Відмінність від розглянутого вище граничного випадку буде полягати лише в тому, що амплітуда відбитої хвилі буде менше: частина енергії падаючої хвилі в цьому випадку витрачається на збудження хвиль у другій середовищі. [11]
Крильчасті прилади можуть виготовлятися також і в якості газовий лічильник. Для вимірювання витрати газу крильчасті-тахометрические прилади поки застосовуються порівняно рідко. Почасти це можна пояснити тим, що рушійний момент в крильчасті витратомірі газу внаслідок малої щільності середовища виходить значно менше, ніж в рідинному витратомірі, незважаючи на великі швидкості потоку. В результаті підвищується поріг чутливості і знижується діапазон виміру [19а], особливо, у витратомірів для малих діаметрів трубопроводів. Крім того, внаслідок великих швидкостей газових потоків крильчатки мають підвищену швидкість обертання, а отже, прискорений знос підшипників. Крильчасті-тахометрические прилади можуть використовуватися для вимірювання витрати самих різних рідин. Менш придатні вони для рідин, що містять багато зважених часток, особливо, якщо останні мають абразивні властивості, а також рідин з великою в'язкістю. [12]
Вимушене рух газових домішок породжує новий, більш складний вид руху всієї парогазової суміші в об'ємі конденсатора. Дослідження показують, що чим більше швидкість руху газу при даному постійному тиску, тим швидше протікає процес десублімації пара. Це відбувається тому, що відбиті від поверхні сублимационного льоду молекули газу стають активними центрами конденсації і повідомляють потоку хаотичність, створюють компоненти швидкості, нормальні до напрямку основного потоку. В результаті при вимушеному русі виникає сильне обурення всієї парогазової суміші, що нагадує турбулентний плин, хоча критерій Рейнольдса тут відносно малий через малої щільності середовища. У той же час при конденсації чистого пара не спостерігається ніяких ознак збуреної течії пара, незважаючи на порівняно великі швидкості направленого потоку пара. Наявність такого перебігу в обсязі конденсатора ілюструється рентгенівськими знімками розподілу сублимационного льоду в циліндричних трубах. Це підтверджується і розподілом температури на поверхні льоду в циліндричних трубах. [13]
Вимушене рух газових домішок породжує новий, більш складний вид руху всієї парогазової суміші в об'ємі конденсатора. Дослідження показують, що інтенсивність конденсації пари істотно залежить від того, з якою швидкістю рухається газ в обсязі конденсатора. Чим більше швидкість руху газу при даному постійному тиску, тим швидше протікає процес конденсації пари в твердий стан. Це відбувається тому, що відбиті від поверхні сублимационного льоду молекули газу, які стають активними щодо конденсації молекулами, повідомляють потоку риси хаотичності, створюють компоненти швидкості, нормальні до напрямку основного потоку, і при вимушеному русі виникає сильне обурення всієї парогазової суміші, що нагадує турбулентний плин , хоча значення критерію Рейнольдса тут відносно малі через малої щільності середовища. Наявність спрямованого потоку газу сприяє більш сильному перемішуванню потоку. У потоці парогазової суміші спостерігаються особливості, характерні для турбулентного руху: окремі частинки, що проходять через дану точку в фіксованому обсязі, не описують тотожних один одному кривих. У той же час при конденсації чистого пара не спостерігається ніяких ознак збуреної течії пара, незважаючи на порівняно великі швидкості направленого потоку пара. [14]
Сторінки: 1