Збільшення розмірів джерела дозволяє збільшити загальну інтенсивність інтерференційної картини, зберігаючи колишню виразність і різкість максимумів і мінімумів. При збільшенні товщини пластинки відстань між сусідніми максимумами, тобто ширина інтерференційних смуг, стає менше. [2]
Збільшення розміру джерела (величини у) погіршує якість інтерференційної картини, так як збільшується зміна різниці ходу (6Д) і, отже, відбувається ослаблення контрасту смуг. Елементарні інтерференційні картини від окремих точок джерела виявляються зсунутими відносно один одного. Вираз (5.7) визначає цей зсув. [3]
При збільшенні розміру джерела вплив 13.4 відстані на теплообмін зменшується і при нескінченно великих поверхнях відстань між тілами на теплообмін не впливає. Для замкнутих систем (рис. 13.2) ця умова задовольняється при кінцевих розмірах поверхонь. Розглянемо тепер теплообмін випромінюванням при наявності екранів, які зменшують інтенсивність теплообміну між тілами. Екрани зазвичай виготовляють з тонких металевих листів. [4]
При збільшенні розмірів джерела випромінювання закон Келлера втрачає свою силу. [5]
При збільшенні розмірів джерела випромінювання закон Кеплера втрачає свою силу. [6]
У міру збільшення розмірів джерела забруднення. залежність результатів від конкретного будови зони аерації безпосередньо під ним слабшає. [7]
Причиною зменшення видимості при збільшенні розмірів джерела є зміщення інтерференційних смуг від різних точок джерела один щодо одного. В результаті на мінімуми, інтенсивності від одних точок потрапляють області з ненульовий інтенсивністю від інших і вся картина змащується. Ясно, що інтерференційна картина буде сильно змазана, якщо у фіксованій точці перед екраном різниці ходу променів від крайніх точок джерела розрізняються на полволни. Тому в якості умови когерентності можна прийняти угоду, що різниці ходу променів від крайніх точок джерела повинні відрізнятися менше, ніж на полволни. [8]
Другий підхід до опису зменшення видности смуг при збільшенні розмірів джерела. заснований на понятті просторової когерентності, відрізняється від розібраного раніше тим, на якому етапі проводиться підсумовування дій різних ділянок джерела. [10]
Це можна зробити за допомогою одного з пристроїв, показаних на рис. 7.37. У першому методі [71] (рис. 7.37, а) вимірюється зміна реакції пирометра при збільшенні розміру джерела. Недолік цього методу полягає в тому, що доводиться шукати малі зміни великого сигналу з усіма труднощами, які при цьому виникають. Крім того, джерело може неточно відображати просторового розподілу яскравості печі, що містить чорне тіло. [12]
Якщо опорна хвиля виходить не з точкового джерела, а з просторово-некогерентного джерела, то в загальному випадку це впливає на зображення таким чином, що дозвіл зображення зменшується зі збільшенням розмірів джерела. Для голограми Фур'є розподіл комплексних амплітуд в зображенні дається сверткой розподілів комплексних амплітуд об'єкта і джерела. [13]
У фокальній площині лінзи LL утворюється система інтерференційних кілець з центром О. Збільшення розмірів джерела дозволяє збільшити загальну інтенсивність інтерференційної картини, зберігаючи колишню виразність і різкість максимумів і мінімумів. [15]
Сторінки: 1 2