1) феромагнітні властивості речовини виявляються тільки тоді, коли відповідне речовина знаходиться в кристалічному стані;
2) магнітні властивості феромагнетиків сильно залежать від температури, так як орієнтації магнітних полів доменів перешкоджає тепловий рух. Для кожного феромагнетика існує певна температура, при якому доменна структура повністю руйнується, і феромагнетик перетворюється в парамагнетик. Це значення температури називається точкою Кюрі. Так для чистого заліза значення температури Кюрі приблизно дорівнює 900 ° C;
4) магнітна проникність феромагнетика залежить від зовнішнього магнітного поля (рис. 7).
Це пояснюється тим, що спочатку зі збільшенням B0 магнітна індукція B зростає сильніше, а, отже, # 956; буде збільшуватися. Потім при значенні магнітної індукції B'0 настає насичення (# 956; в цей момент максимальна) і при подальшому збільшенні B0 магнітна індукція B1 в речовині перестає змінюватися, а магнітна проникність зменшується (прагне до 1):
5) у феромагнетиків спостерігається залишкова намагніченість. Якщо, наприклад, феромагнітний стержень помістити в соленоїд, по якому проходить струм, і намагнітити до насичення (точка А) (рис. 8), а потім зменшувати струм в соленоїді, а разом з ним і B0. то можна помітити, що індукція поля в стрижні в процесі його розмагнічування залишається весь час більшою, ніж в процесі намагнічування. Коли B0 = 0 (струм в соленоїді вимкнений), індукція буде дорівнює Br (залишкова індукція). Стрижень можна вийняти з соленоїда і використовувати як постійний магніт. Щоб остаточно розмагнітити стрижень, потрібно пропустити по соленоїду ток протилежного напрямку, тобто прикласти зовнішнє магнітне поле з протилежним напрямком вектора індукції. Збільшуючи тепер по модулю індукцію цього поля до Boc, розмагнічують стрижень (B = 0).
Модуль Boc індукції магнітного поля, розмагнічуючого намагнічений феромагнетик, називають коерцитивної силою.
При подальшому збільшенні B0 можна намагнітити стрижень до насичення (точка А ').
Зменшуючи тепер B0 до нуля, отримують знову постійний магніт, але з індукцією -Br (протилежного напрямку). Щоб знову розмагнітити стрижень, потрібно знову включити в соленоїд ток первісного напрямку, і стрижень розмагнітиться, коли індукція B0 стане рівною Boc. Продовжуючи збільшувати B0. знову намагничивают стрижень до насичення (точка А).
Таким чином, при намагнічуванні і розмагнічування феромагнетика індукція B відстає від B0. Це відставання називається явищем гістерезису. Зображена на малюнку 8 крива називається петлею гістерезису.
Гістерезис (грец «відстає») - властивість систем, які не відразу слідують за доданими силам. Гістерезис був відкритий в 1880р. Варбургом (1846 - 1931).
Вид кривої намагнічування (петлі гистерезиса) істотно розрізняється для різних феромагнітних матеріалів, які знайшли дуже широке застосування в наукових і технічних додатках. Деякі магнітні матеріали мають широку петлю з високими значеннями залишкової намагніченості і коерцитивної сили, вони називаються магнітно-жорсткими і використовуються для виготовлення постійних магнітів. Для інших феромагнітних сплавів характерні малі значення коерцитивної сили, такі матеріали легко намагнічуються і перемагнічуються навіть в слабких полях. Такі матеріали називаються магнітно-м'якими і використовуються в різних електротехнічних приладах - реле, трансформаторах, магнитопроводах і ін.