Ізольований атом а - Н не проявляється досить ясно. [2]
Ізольований атом а - Н проявляється нечітко. [3]
Ізольовані атоми або іони стійкі тільки тому, що сума цих трьох компонент енергії негативна. Це означає, що енергія тяжіння електронів до ядер перевершує суму кінетичної енергії та енергії взаємного відштовхування електронів. Однозарядний негативно заряджений іон галогену, наприклад С1 -, може бути стійкий навіть у вакуумі, тому що енергія тяжіння надлишкового електрона до ядра виявляється більшою, ніж позитивні компоненти енергії; однак тяжіння недостатньо для приєднання другого надлишкового електрона. [4]
Ізольований атом кисню має ц 2цв, відповідний двом неспареним електронам. Згідно з методом МО на двох вироджених л 2р - розпушують орбиталях молекули О2 знаходиться, відповідно до правила Хунда, по одному неспарених електронів, які і обумовлюють парамагнетизм молекули кисню. [5]
Ізольовані атоми кисню в решітці кремнію електрично нейтральні. Висока концентрація термодоноров як низькотемпературних (генеруються при 623 - 773 К), так і високотемпературних (генеруються при 823 - 1073 К), ускладнює отримання заданого УЕС в монокристалах. [6]
Ізольовані атоми металу. наприклад ті, які утворюються в атомізаторі-пальнику полум'яного фотометра, можуть поглинати випромінювання і переходити на початку збуджений стан. Повертаючись в основний стан, вони випромінюють світло тієї ж довжини хвилі, що і поглинене випромінювання. [7]
Ізольовані атоми дають дуже прості спектри поглинання, що складаються з окремих ліній, зазвичай широко розставлених по шкалі довжин хвиль. Одноатомні гази в чистому стані не піддаються певному хімічної зміни після поглинання випромінювання. Поглинена енергія може проявитися тільки в вигляді флуоресценції або теплоти. [8]
Цей ізольований атом не може бути отщепляя цинком. [9]
Якщо ізольований атом В за розміром більше середнього розміру атома, то можна очікувати, що сусідні атоми будуть зміщені назовні від цього атома. [10]
Розглянемо спочатку ізольований атом А, на який падає потік вільних електронів. [11]
Для ізольованих атомів енергетичні зазори досить великі. Так, різниця енергетичних станів валентних електронів відповідає випромінюванню або поглинання коливань з частотою, що лежить в діапазоні видимого світла. Енергетичні зазори між рівнями електронів внутрішніх оболонок ще більше; переходи цих електронів супроводжуються рентгенівським випромінюванням. [12]
У ізольованих атомів спостерігаються дуже прості спектри поглинання, що складаються з окремих ліній, розділених, як правило, порівняно широкими інтервалами довжин хвиль. Чисті одноатомні гази не відчувають постійного хімічного зміни, обумовленого поглинанням випромінювання. Поглинена енергія може бути повернута лише у вигляді флуоресцентного випромінювання або теплової енергії. [13]
Для ізольованого атома ця сума звертається в нуль внаслідок трансляційної інваріантності. Ці досить великі значення ефективних констант електрон-фононної взаємодії можна зрозуміти, йслі спробувати уявити одягнену вершину електрон-двох-фононної взаємодії так, як це показано па Фіг. Таким чином, процеси, представлені на фіг, 1, 2, в і на фіг. [14]
Для ізольованих атомів енергетичні зазори досить великі. Так, різниця енергетичних станів валентних електронів відповідає випромінюванню або поглинання коливань з частотою, що лежить в діапазоні видимого світла. Енергетичні зазори між рівнями електронів внутрішніх оболонок ще більше; переходи цих електронів супроводжуються рентгенівським випромінюванням. [15]
Сторінки: 1 2 3 4