Олександр Миколайович Васильєв як нам, так і прес-роботі МГУ надав прес-реліз з цього досвіду, в якому в науково-популярному форматі повідав про Cверхпроводімості і нематичного в селеніді заліза. У можливості ця робота надасть допомогу створювати нові надпровідники, модифікувати наявні та, можливо, зможе в далекому майбутньому змусити їх працювати в кімнатних умовах, а це дозволить на їх базі створювати надпровідні комп'ютери.
Критичні щільності струму, Jc і Jf, в високотемпературному надпровіднику FeSe
Всі застосування надпровідних матеріалів припускають збереження стану з нульовим опором при високій щільності і високих температурах струму. Відкриття високотемпературних надпровідників на базі міді призвело до величезного інтересу не тільки завдяки незвичайним нюансам надпровідності, але і в зв'язку з тим, що висока температура надпровідного переходу обіцяла нові революційні додатки при температурах, що перевищують температуру кипіння рідкого азоту (
Головним моментом реалізації технологічного потенціалу надпровідників є критична щільність струму, при якій починають рухатися лінії магнітного потоку (або вихори) і відбувається дисипація енергії. Протягом десятиліть, методи підвищення критичної щільності струму спиралися на створення неприродних недоліків. У зв'язку з тим, що вихори мають звичайну серцевину, вони здатні зачіпатися (пінніговаться) за недоліки, де надпровідність пригнічена.
Другий підхід до збільшення критичної щільності струму спирається на особисті чортів матеріалів. Зокрема, було висловлено припущення, що надпровідності і співіснування магнетизму може виявитися потрібним для закріплення вихорів. Деякі з високотемпературних надпровідників, такі як La2-xSrxCuO4 і Ba (Fe1-xCox) 2As2, уявляють величезний інтерес в цьому задумі, тому, що надпровідність в них реалізується в околиці антиферомагнітного упорядкованого стану.
Надпровідність в цих матеріалах, але, вимагає хімічних замін, що неминуче супроводжується походженням недоліків або структурного безладу. Це, зі свого боку, веде до перетину хороших і негативних якостей зовнішнього і внутрішнього пінніга. Крім цього, до цих пір не ясно, співіснує чи магнітний порядок з надпровідністю на мікроскопічному або макроскопічному рівнях.
Тим самим, щоб прояснити вплив власного піннінга на критичну щільність струму, потрібно було зробити вивчення матеріалу, яке сверхпроводіт в стехиометрическом стані і допускає контроль надпровідного і магнітного стану зовнішніми діями.
Двійковий високотемпературний надпровідник FeSe є головним кандидатом для перевірки ефектів власного піннінга на критичну щільність струму, тому, що критична температура цього матеріалу
10 До можливо збільшена до 37 К методом прикладання тиску. Походження магнетизму при тиску
0.8 ГПа призводить до інтересу як в плані фундаментальної фізики, так і практичних додатків. Особливо відповідальним є спостереження критичної температури надпровідного стану в монослоях FeSe, що перевищує 100 К. У даній роботі повідомляється про еволюцію критичної щільності струму при збільшенні температури надпровідного переходу в монокристалі FeSe під дією квазігідростатіческого тиску.
Вольтамперні характеристики, крім цього як і температурні залежності електричного опору демонструють різкі трансформації при досягненні критичного тиску
0.8 ГПа, більш ніж якого способами мюонною спектроскопії було доведено походження антиферомагнітного стану, співіснують з надпровідністю. У цьому стані, амплітуда критичного струму швидко зростає.
Той факт, що додаток тиску не веде до додаткового безладу, вказує на те, що особисті характеристики речовини (антиферомагнітне впорядкування) впливають на механізми піннінга вихорів. Дві особливості на вольтамперних чортів визначають поведінку надпровідника. Перша з них - критичний струм депіннінга Jc - визначався за критерієм 1 мкв, в той час, коли вихори відриваються від центрів піннінга і починають рухатися.
Друга - ток вільного магнітного потоку Jf - відповідає режиму, в той час, коли вихори НЕ помічають центрів піннінга і рухаються вільно. Діаграми критичних густин струму, Jc і Jf, представлені на малюнку. Тут же продемонстровані межі існування різних кристалографічних модифікацій FeSe і з'ясована область існування антиферомагнітного стану.
Тим самим, ми вивчили кореляції між температурою надпровідного переходу і критичної щільністю струму в високотемпературному надпровіднику FeSe. Критичний струм швидко зростає в області співіснування магнітного і надпровідного параметрів порядку. Флуктуації довжини когерентності надпровідника, обумовлені неоднорідним надпровідним станом, можуть бути відповідальні для додаткового піннінга вихорів.
У поєднанні з прекрасно відомими способами створення неприродних недоліків особисті механізми піннінга зможуть бути використані для збільшення критичних рис надпровідників. Це, зі свого боку, наближає час застосування на практиці високотемпературної надпровідності.
6.04-2 Рамка зі струмом в магнітному полі
цікаві записи
Популярні статті на сайті:
У більшості випадків, один біт (на даний момент - найменшу одиницю пам'яті) формує від 100 до 600 зерен магнітного матеріалу. Кожне зерно має в ...
Прийнято вважати, що ПЗ з відкритим кодом володіє як мінімум однією перевагою: воно безоплатно ... Реальність складніше ... Linux, ОС з відкритим кодом, ...
Зараз, у міру того, як інформація про нанотехнології робиться все більш дешевою, і публіка визначить подробиці, думки про цю нову науку ...
Вченими з Фізичного університету імені П.М. Лебедєва РАН (ФІАН), хім. факультету московського університету і Університету фізики високих тисків РАН в ...
Інтернаціональна кілька фізиків домоглася граничної щільності запису інформації в магнітному стані речовини - один біт в одному атомі. Це ...