В поле взаємодії сил, що діють на частинку. потрапила на сито, вона через деякий (досить великого) проміжку часу починає здійснювати не залежить від початкових умов рух уздовж снта з постійною середньою швидкістю. Рішення рівнянь руху частинки мають вигляд [c.64]
Другий доданок в правій частині (6.45), як легко перевірити, чи є функція різниці п - п, що задовольняє рівняння (1.58). Таким чином. різні функції Гріна відрізняються тільки складовими, які є деякими рішеннями рівняння руху (1.58). Ясно, що додавання рішення відповідного однорідного рівняння до функції Гріна призводить тільки до іншого [c.129]
ДЕЯКІ РІШЕННЯ РІВНЯНЬ РУХУ [c.107]
Ми відмовляємося від однозначного визначення змінних ряд для даного моменту часу шляхом розв'язання рівнянь руху як внаслідок складності завдання (потрібно вирішити систему дуже великого числа рівнянь), так і в силу того, що початкові умови задачі невідомі. Постановка задачі. диктується досвідом, полягає в тому, щоб визначити властивості системи, для якої задано невелике число макроскопічних параметрів (в термодинаміки досить задати до- -2 змінних, щоб визначити стан рівноважної -компонентной системи і її масу). При цьому точна поведінка частинок не представляє інтересу. але потрібно знайти деякі усереднені характеристики системи. [C.83]
Передбачається, що початкові стану систем ансамблю різні. Однак ці стани не фіксуються, вони не відомі спостерігачеві, і, отже, неможливо однозначно визначити (шляхом рішення рівнянь руху) змінні ряд системи в деякий момент часу t. Для систем, що знаходяться в контакті з оточенням (обмінюються з оточенням енергією. Частинками), до невизначеності в початкових умовах додається невизначеність в описі зовнішніх впливів (від детального опису їх на основі законів механіки доводиться відмовитися). Впливом неврахованих факторів обумовлено те, що параметри, що визначають Мікростан систем ансамблю, є випадковими величинами. А твердження про те, що микростанів системи можна приписати певні ймовірності (функцію розподілу), приймається як постулат. [C.46]
Практично у всіх ІОС з осесиметричними магнітними полями траєкторією однозарядної частки (іона) з масою Mq і i = О є коло радіуса tq. При вирішенні рівнянь руху в полях з осьової симетрією природно користуватися циліндричної системою координат. Площина (г, (р) системи координат збігається з медіанної площиною, а вісь Z збігається з віссю симетрії магнітного поля і спрямована по вектору напруженості магнітного поля. Якщо г - радіальна координата деякої точки простору. То при теоретичних дослідженнях ІОС в параксіальної наближенні (oi дивитися сторінки де згадується термін Деякі рішення рівнянь руху. [c.68] [c.219] [c.293] [c.173] [c.14] дивитися глави в: