Вплив ширини щілини на дифракційну картину
1),,, т. Е. Min в (це не зовсім вірно, т. К. При впливають краю екрану, представл. Теорія погано працює).
2), дифракційна картина виразна
3), і має бути великим для отримання дифракційної картини. В цьому випадку можуть спостерігатися тільки max високих порядків, але їх інтенсивність незначна, т. Е. Дифракційна картина непомітна, спостерігається різке зображення лінійного джерела.
Має вигляд центрального світлої плями, пофарбованого чергуються темними і світлими кільцями. Перший min знаходиться на кутовій відстані від центру, рівному:
При дифракції Фраунгофера в фокальній площині отримуємо не точкове зображення
При зображення точки розпливається по всьому екрану.
При зображення близько до точкового.
Переважна частина світла (
94%) при дифракції Фраунгофера на круглому отворі потрапляє в область центрального світлої плями (, і т. Д.). Це пляма по суті справи є зображенням віддаленого точкового джерела. Знайдемо min кутового відстані між двома точками і (дуже віддаленими від лінзи), щоб об'єктив фотоапарата їх дозволив як різні. Згідно з критерієм Релея дві близькі точки будуть ще дозволені, якщо середина центральногоmaxдля однієї точки збігається з краєм центральногоmax (т. Е. Першим min) для другої точки.
Роздільна здатність об'єктива
Для очі людини мм радий
може розрізняти розміри предметів мм
Лазерне випромінювання, що володіє високим ступенем просторової і часової когерентності, при відображенні від шорсткою поверхні (або об'ємної розсіює середовища) формує гранульовану (плямисту) структуру. так звану спекл-картину. Відбитий (можна говорити - розсіяний) світло в межах лазерного пучка має випадковим чином розподілену фазу, отже, при інтерференції відбитих хвиль з різними фазами виникає випадкова модуляція інтенсивності відбитого світла.
1) Якщо лазерний пучок сканується по поверхні об'єкта (шкіри), то вивчається просторова структура об'єкта (шкіри).
2) Якщо лазерний пучок стоїть нерухомо, то флуктуації інтенсивності в часі визначаються різними рухами об'єкта, в разі шкіри - це можуть бути пульсові хвилі, биття серця, дихальні руху, м'язові скорочення, або рух еритроцитів або лімфоцитів в прікровеносних судинах.
Різниця ходу між крайніми променями щілин:
Поле, створюване 1-им пучком, представимо у вигляді:
Поля, створювані наступними пучками, матимуть фази, відмінні від
Інтерференція пучків з однаковою амплітудою, отже, для отримання сумарного поля від усіх щілин ми повинні обчислити суму
- фокусна відстань лінзи
мкм - це ширина лінії на екрані, т. е. величина, яка визначає роздільну здатність грати, як спектрального приладу.
При великому числі щілин дифракційна решітка перетворює головні max в різкі зображення щілини комутатора (т. Е. Джерела світла). Положення головних max визначається довжиною хвилі світла:, т. Е. Дифракційна решітка являє собою спектральний прилад високої роздільної сили.
Т. о. білий світ розтягується в спектр. Значення визначає max в напрямку для всіх довжин хвиль, т. Е. Нульової max є біле зображення джерела. При обидва множники, досягають свого max, незалежно від.
Дозвіл по Релею буде повним, коли max хвилі збігається (т. Е. Буде знаходитися під тим же кутом) з першим min хвилі.
Формула універсальна для всіх приладів з багатопроменевої інтерференцією.
Чим більше, тим менше і тим більше.
Т. к., То і не залежить від
Т. о.дісперсія не залежить від числа щілин, а визначається лише її постійної і порядком інтерференції (спектра). Чим менше, тим більше її кутова дисперсія.
Для малих, т. Е.
Хороша решітка: мм,, см і більше.
Різниця ходу між сусідніми пучками
, умова головного максимуму:
(Груба решітка, дифракція і інтерференція спостерігатися не будуть), то
У разі нормального падіння, якщо,
Порівняння формул показує, що похиле падіння еквівалентно зменшенню періоду решітки. Т. о. груба решітка при великих кутах падіння на неї перетворюється в істотно більш дрібну. Т. о. спостерігається дифракція рентгенівських променів, для яких решітка в 1000 штрихів на мм є грубою.