Дисклінацій (від грец. Dys- - приставка, що означає поділ, роз'єднання і klino - нахиляє) - протяжні дефекти в середовищах, що володіють упорядкуванням деякого осьового вектора l: вектора - директора - в рідких кристалах. вектора антиферомагнетизму - в антиферомагнетиках і т. п. Д. виникають в результаті порушення симетрії векторного поля і беруть участь в створенні текстури в середовищах. Найпростіші Д. утворюються в тематичних рідких кристалах і антиферомагнетиках з анізотропією типу площині легкого намагнічення. коли вектор l розташований в площині і його орієнтація визначається одним кутом в цій площині щодо осей координат (фазою). В таких середовищах Д.- лінійні дефекти, перпендикулярні виділеної площині. При обході навколо Д. фаза бере зріст. де т = 1, 2. зв. силою Д. або індексом Франка. На рис. 1 зображені лінії, паралельні l поблизу Д. з малими індексами Франка. Д. в нематіч. рідких кристалах видно в поляризації. мікроскопі. Якщо Д. виходять нормально до поверхні плоского препарату, в схрещених николях їх видно як темні плями та відходять від них 2 (т = 1) або 4 (m = 2) темними гілками.
Мал. 2. Клинові 60-градусні дисклінацій в гексагональном кристалі: а - ідеальна структура; б - дисклінацій з m = 1; в - дисклінацій з m = -1; n = 6.
У твердих кристалах Д. пов'язують з порушенням симетрії напрямків вектора, що з'єднує найближчого еквівалента атоми. Якщо атомна структура в деякої крісталлографіч. площині має віссю симетрії порядку п (n = 3,4,6; см. Симетрія кристалів), то при обході навколо т. н. клиновий Д. (рис. 2) фаза набуває прирощення T. к. пружне поле прямолінійною Д. в кристалі має енергію, пропорц. площі перетину тіла, то поява окремої прямолінійною Д. в макроскопіч. зразках мало ймовірно, проте в кристалах малих обсягів вони можуть виникати.
Літ .: Лихачов В. А. Хайров P. Ю. Введення в теорію дисклінацій, Л. 1975; Кleman M. The general theory of disclinations, в кн. Dislocations in solids, ed. by F. R. N. Nabarro, v. 5, Amst. 1980. A. M. Косевич.